静电场，什么是静电场有动电场吗

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1，什么是静电场有动电场吗
2，静电场的定义
3，什麽是静电场
4，什么是静电场
5，请问什么是静电场
6，如何理解静电场

1，什么是静电场有动电场吗

静电荷周围有静电场。无线电波里就有动电场。

什么是静电场有动电场吗

2，静电场的定义

根据静电场的高斯定理，静电场的电场线起于正电荷或无穷远, 静电场终止于负电荷或无穷远，故静电场是有源场．静电场中环量恒等于零,表明静电场中沿任意闭合路径移动电荷，电场力所做的功都为零．

静电场的定义

3，什麽是静电场

静电场是指静止电荷周围所形成的电场。

中文名称：静电场英文名称： electrostatic field 定义：不随时间变化或随时间变化可以忽略不计的电场。

什麽是静电场

4，什么是静电场

由静止电荷所激发的电场称为静电场，因此静电场是有源场．对于一个封闭曲面，静电场的电场线穿出曲面的条数与穿进曲面的条数之差正比于该曲面内所包含电荷电量的代数和，这是著名的关于静电场的高斯定理．另外，静电场是保守力场，即在静电场中经过不同的路径将点电荷从一处移到另一处时静电场力对电荷所做的功是完全一样的，这是关于静电场另一定理——环路定理．静电场的这一性质类似于大家非常熟悉的重力场，所以我们也可以在静电场中引入电势差来描述在将单位正电荷从一点移到另一点时电场力对它所做的功．在带电体系的电荷分布在有限空间的情况下，我们可以取无限远处的电势为零，这样静电场中各处的电势就有了确定的值．此外，作为形象描述静电场的电场线的特点是：由正电荷（或无限远）发出，终止于负电荷（或无限远）；电场线在没有电荷的地方不会中断；电场线上各点的电势沿电场线方向不断降低．

5，请问什么是静电场

静电场　　由静止电荷(相对于观察者静止的电荷)激发的电场．　　根据静电场的高斯定理，静电场的电场线,起于正电荷,终止于负电荷，或从无穷远到无穷远，故静电场是有源场．从安培环路定理来说它是一个无旋场．根据环量定理，静电场中环量恒等于零,表明静电场中沿任意闭合路径移动电荷，电场所做的功都为零，因此静电场是保守场．　　根据库仑定律，两个点电荷之间的作用力跟它们电量的乘积成正比，和它们距离的平方成反比，作用力的方向在它们的连线上，即Ｆ＝kQ1Q2/r2,Ｋ为静电力恒量，约为９＊１０　９牛米２/库２　　注意，点电荷是当带电体的距离比它们的大小大得多时，带电体的形状和大小可以忽略不计的电荷．

6，如何理解静电场

由静止电荷(相对于观察者静止的电荷)激发的电场叫静电场　　根据静电场的高斯定理，静电场的电场线,起于正电荷,终止于负电荷，或从无穷远到无穷远，故静电场是有源场．从安培环路定理来说它是一个无旋场．根据环量定理，静电场中环量恒等于零,表明静电场中沿任意闭合路径移动电荷，电场所做的功都为零，因此静电场是保守场．　　根据库仑定律，两个点电荷之间的作用力跟它们电量的乘积成正比，和它们距离的平方成反比，作用力的方向在它们的连线上，即Ｆ＝kQ1Q2/r2,Ｋ为静电力恒量，约为９＊１０　９牛米２/库２　　注意，点电荷是当带电体的距离比它们的大小大得多时，带电体的形状和大小可以忽略不计的电荷．

首先有力有位移就能做功。静电力是保守力，静电力做的功大小只与初态和末态的位置有关而和路径无关，所以静电场是个保守场，可以定义势能。静电场的能量是种势能。定义势能零点后，任意点的势能即从势能零点改变到改点所做的功积蓄为势能。前一句话里的“点”基本理解是一个静电场中的位置，其实可以理解为某个状态，比如带等量异种电荷的两块平行板中间的电场能，可以把它们位置重合的地方定义为势能零点，那么他们相对一定距离是的电场能大小与把他们拉开这段距离所做的功相等然而场本身是种物质，能量密度是0.5εe^2，对体积积分就可以得到这个场蕴藏的能量，大小与前面由功能原理得到的结果相同。

静电场-正文　　观察者与电荷相对静止时所观察到的电场。它是电荷周围空间存在的一种特殊形态的物质，其基本特征是对置于其中的静止电荷有力的作用。库仑定律描述了这个力。　　电场强度　表示电场物理性质的基本量之一是电场强度E,它是矢量。电场强度E对场中其他电荷q┡的作用力为　　静电场具有无旋场（位场）的性质，即沿场内任一环路l的电场强度E的线积分为0，该式的微分形式为静电场强度的旋度等于0，　　静电场具有点源场的性质，在自由空间中由任意闭合面S穿出的电场强度通量应等于S内所有电荷的代数和并除以真空介电常数ε0，　　静电感应　如果电场中存在导体，在电场力的作用下出现静电感应现象,使原来中和的正、负电荷分离,出现在导体表面上。这些电荷称为感应电荷。总的电场是感应电荷与自由电荷共同作用结果。达到平衡时，导体内部的电场为零。静电感应现象有一些应用，但也可能造成危害。　　静电场中的介质　电场中的绝缘介质又称为电介质。由于电场力的作用在原子尺度上出现了等效的束缚电荷。这种现象称为电介质的极化。对一种绝缘材料，当电场强度超过某一数值时，束缚电荷被迫流动造成介质击穿而失去其绝缘性能。因此静电场的大小对电工器件的设计及材料选择十分重要。　　有介质时的静电场是由束缚电荷及自由电荷共同产生的，为了表示这二者共同作用下的电场，可以引入另一个场矢量电通量密度D（又称电位移）。它定义为式中P为电介质的极化强度，则可得高斯通量定理式中q仅为S面内所有自由电荷，而不包括电介质的束缚电荷。高斯通量定理的微分形式为电位移的散度等于该点自由电荷（体）密度ρ，墷·D＝ρ　　电介质的极化强度P与电场强度E有关，而电通量密度又与P 和E 有关，故可得表示电介质的本构方程 D＝εE式中ε=(1+χ)ε0,为电介质的介电常数(即电容率)。对于线性电介质,ε为一常数；对于各向异性的电介质,D与E将不同向,ε为一张量。ε＝εrε0，εr称为相对介电常数。　　电位　由于静电场是无旋场,故可用标量电位φ表征静电场（见电位）。电位与电场强度的关系是式中Q点为电位参考点，可选在无穷远处；P点为观察点。上式的微分形式为电场强度等于电位的负梯度，即　　　　　　　　　E＝-墷φ在ε为常数的区域，式中墷·墷可记作墷2，在直角坐标中分别为一阶与二阶微分算符。这样,可得电位φ所满足的微分方程称为泊松方程。如果观察点处自由电荷密度ρ为0，则墷2φ＝0称为拉普拉斯方程。泊松方程和拉普拉斯方程描述了静电场空间分布的规律性。可以证明，当已知ρ、ε及边界条件时，泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的，可以设法求解电位φ，再求出场中各处的E。