介电带价带和现代带的能量越高价带导带和禁带的能量越高。能带可分为价带和导带，固体材料的能带结构由若干能带组成，分为导带(导带)、价带(价带)和禁带等，导带与价带之间的间隙称为能隙，带隙宽度:导带与价带之间的间隙。价带和导带之间仍然存在禁带。
一个电子在晶体中所能拥有的能量范围，在物理学中常常用水平的水平线来直观地表示。能量越大，线的位置越高，一定能量范围内的许多能级(彼此非常接近)形成一个带，称为能带。各种晶体的能带数量和宽度不同。两个相邻能带之间的能量范围称为“能隙”或“禁带”。晶体中的电子不能有这种能量。完全被电子占据的能带称为“全带”。全带的电子不会导电；
1，概念不同:能带宽度是价带和导带宽度，即电子能量分裂的密能级组成的宽度。带隙宽度:导带与价带之间的间隙。能带宽度是带电能力，禁带宽度是组电能力。2.包含的电子不一样:能带:是用量子力学研究电子在固体中运动的理论。始于20世纪初，在量子力学建立后发展起来的一种近似理论。它定性地阐述了电子在晶体中运动的一般特征，进一步解释了导体、绝缘体和半导体的区别，解释了电子在晶体中的平均自由程。
研究固体中电子运动规律的近似理论。固体是由原子组成的，原子包括原子固体和最外层的电子，它们处于不断运动的状态。为了简化问题，首先假设固体中的原子是固定的，按照一定的规律周期性排列，然后进一步考虑每个电子在固定的原子实周期势场和其他电子的平均势场中运动，将整个问题简化为单电子问题。能带理论属于这类单电子近似理论，最早是由F·布洛赫和L·N·布里渊在解决金属的电导率问题时提出的。
前两种方法是基于量子力学的微扰理论，只适用于两种极端情况，即原子现实对电子有弱束缚和强束缚。后两种方法适用于更一般的情况，应用广泛。孤立原子的能带孤立原子的外层电子可能采取完全相同的能态(能级)，但当原子相互靠近时，外层电子不仅受到原原子的影响，还会受到其他原子的影响，使得电子的能量发生微小的变化。
4、能带的形成能带是这样形成的:分子形成时，原子轨道形成具有离散能级的分子轨道。晶体是由大量原子有序堆积而成的。由原子轨道组成的分子轨道数目如此之大，以至于形成的分子轨道的能级可以认为是准连续的，即形成了能带。固体材料的能带结构由若干能带组成，分为导带(导带)、价带(价带)和禁带等。导带与价带之间的间隙称为能隙。
材料的导电性由“导带”中包含的电子数决定。当电子从“价带”获得能量，跳跃到“传导区”后，就可以在区与区之间自由移动导电。一般常见的金属材料，由于其导带与价带之间的“能隙”很小，电子在室温下很容易获得能量而跳到导带导电，而绝缘材料由于能隙很大(通常大于9电子伏)而不能导电，所以电子很难跳到导带。一般半导体材料的能隙在1到3电子伏左右，介于导体和绝缘体之间。
crystal的基本特征是粒子按照一定的规律周期性排列。晶体中原子之间存在强烈的相互作用，导致原子能级的变化。这种变化主要表现在形成了许多由相似能级组成的共同能级，这些能级在能量坐标中占据了一定的宽度，我们称之为能带。能带可分为价带和导带。价带指基态时晶体中未激发电子的能级，或正常态时的电子占有情况价带。导带对应于激发态晶体中受激电子的能级。
价带和导带之间仍然存在禁带。导带和价带 价带低于导带，也是由许多准连续能级组成。但是价带中的许多电子(价电子)不能导电，而少数价电子空位可以导电，所以空穴称为载流子。空穴的最低势能，即价带 top，通常在价带 top左右。价带导带顶部和底部的能量差就是半导体所谓的禁带宽度。这是产生固有激发所需的最小平均能量。
6、说明为什么施主能级位于导带底以下,受主能级位于 价带顶以上磷杂质是五价原子，它的五个价电子中有四个与硅原子结合形成共价键，产生一个额外的电子。只有当温度极低时，这个额外的电子才能束缚在磷原子周围。然而，在正常情况下，磷原子的大部分额外电子都被电离了。它表明，与激发共价键中的那些电子(即仍然在/1233中的那些电子)相比，激发这些额外的电子到导带需要更多的能量
确认在仪器费米能级为零的情况下，激发光子的能量hv (HeI21.22eV和HeII40.8eV)。这个基本参数必须澄清；然后观察测得的能谱数据是BindingEnergy还是Kineticenergy(它们是等价的，一个是基于待测物质中光电子的结合能，一个是基于受激光电子的动能，数学上只需要简单的变换)。
8、介带 价带和近代那个带能量越高价带导带和禁带能量高。原子中最外层的电子称为价电子，分裂这个壳层形成的能带称为价带，能量高于价带的允许带称为导带；没有电子进入的能带称为空带。一般来说，当带隙大于9eV时，固体几乎不导电，导带是自由电子形成的能量空间，即电子在固体结构中自由运动的能量范围。对于金属来说，所有价电子所在的能带就是导带，对于半导体来说。
